分析 根據(jù)豎直方向上連續(xù)相等時(shí)間內(nèi)的位移之差是一恒量求出相等的時(shí)間間隔,結(jié)合水平位移和時(shí)間間隔求出平拋運(yùn)動(dòng)的初速度.根據(jù)某段時(shí)間內(nèi)的平均速度等于中間時(shí)刻的瞬時(shí)速度求出B點(diǎn)的豎直分速度,結(jié)合速度時(shí)間公式求出拋出點(diǎn)到B點(diǎn)的時(shí)間,從而根據(jù)運(yùn)動(dòng)學(xué)公式求出拋出點(diǎn)到B點(diǎn)的水平位移和豎直位移,得出拋出點(diǎn)的坐標(biāo).
解答 解:在豎直方向上,根據(jù)△y=gT2得:T=$\sqrt{\frac{△y}{g}}=\sqrt{\frac{0.25-0.15}{10}}s=0.1s$,
則平拋運(yùn)動(dòng)的初速度為:${v}_{0}=\frac{x}{T}=\frac{0.2}{0.1}m/s=2m/s$.
B點(diǎn)的豎直分速度為:${v}_{yB}=\frac{{y}_{AC}}{2T}=\frac{0.4}{0.2}m/s=2m/s$,
則拋出點(diǎn)到B點(diǎn)的時(shí)間為:$t=\frac{{v}_{yB}}{g}=\frac{2}{10}s=0.2s$,
拋出點(diǎn)到B點(diǎn)的水平位移為:xB=v0t=2×0.2m=0.4m=40cm,
則拋出點(diǎn)的橫坐標(biāo)為:x=20-40cm=-20cm,
拋出點(diǎn)到B點(diǎn)的豎直位移為:${y}_{B}=\frac{1}{2}g{t}^{2}=\frac{1}{2}×10×0.04m=0.2m=20cm$,
則拋出點(diǎn)的縱坐標(biāo)為:y=15-20cm=-5cm.
故答案為:2m/s,(-20cm,-5cm)
點(diǎn)評(píng) 解決本題的關(guān)鍵知道平拋運(yùn)動(dòng)在水平方向和豎直方向上的運(yùn)動(dòng)規(guī)律,結(jié)合運(yùn)動(dòng)學(xué)公式和推論靈活求解,難度不大.
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科目:高中物理 來(lái)源: 題型:實(shí)驗(yàn)題
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科目:高中物理 來(lái)源: 題型:多選題
A. | 人造地球衛(wèi)星第一宇宙速度是7.9km/s | |
B. | 第一宇宙速度是衛(wèi)星在地球表面附近環(huán)繞地球做圓周運(yùn)動(dòng)的速度 | |
C. | 第二宇宙速度是衛(wèi)星脫離地球束縛后環(huán)繞太陽(yáng)做圓周運(yùn)動(dòng)的速度 | |
D. | 嫦娥三號(hào)的發(fā)射速度一定小于11.2km/s |
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科目:高中物理 來(lái)源: 題型:選擇題
A. | 0~1 s內(nèi)重力的平均功率大小與1~6 s內(nèi)重力平均功率大小之比為5:1 | |
B. | 0~1 s內(nèi)摩擦力的平均功率大小與1~6 s內(nèi)摩擦力平均功率大小之比為1:1 | |
C. | 0~1 s內(nèi)位移大小與1~6 s內(nèi)位移大小之比為1:5 | |
D. | 0~1 s內(nèi)機(jī)械能變化量大小與1~6 s內(nèi)機(jī)械能變化量大小之比為1:5 |
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科目:高中物理 來(lái)源: 題型:實(shí)驗(yàn)題
x/m | F/N | v/m•s-1 |
0.30 | 1.00 | 0.00 |
0.31 | 0.99 | 0.31 |
0.32 | 0.95 | 0.44 |
0.35 | 0.91 | 0.67 |
0.40 | 0.81 | 0.93 |
0.45 | 0.74 | 1.10 |
0.52 | 0.60 | 1.30 |
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科目:高中物理 來(lái)源: 題型:填空題
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科目:高中物理 來(lái)源: 題型:選擇題
A. | 當(dāng)彈簧變長(zhǎng)時(shí),它的彈性勢(shì)能一定增大 | |
B. | 在拉伸長(zhǎng)度相同時(shí),k 越大的彈簧,它的彈性勢(shì)能越大 | |
C. | 當(dāng)彈簧變短時(shí),它的彈性勢(shì)能一定變小 | |
D. | 彈簧在拉伸時(shí)的彈性勢(shì)能一定大于壓縮時(shí)的彈性勢(shì)能 |
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科目:高中物理 來(lái)源: 題型:多選題
A. | “悟空”的線速度小于第一宇宙速度 | |
B. | “悟空”的向心加速度大于地球同步衛(wèi)星的向心加速度 | |
C. | “悟空”的環(huán)繞周期為$\frac{2πt}{β}$ | |
D. | “悟空”的質(zhì)量為$\frac{{s}^{3}}{G{t}^{2}β}$ |
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