兩個(gè)半徑均為R的圓形平板電極,平行正對(duì)放置,相距為d,極板間的電勢(shì)差為U,板間電場(chǎng)可以認(rèn)為是均勻的.

        一個(gè)α粒子從正極板邊緣以某一初速度垂直于電場(chǎng)方向射入兩極板之間,到達(dá)負(fù)極板時(shí)恰好落在極板中心.

        已知質(zhì)子電荷為e,質(zhì)子和中子的質(zhì)量均視為m,忽略重力和空氣阻力的影響,求

    (1)極板間的電場(chǎng)強(qiáng)度E;

    (2)α粒子在極板間運(yùn)動(dòng)的加速度a;

    (3)α粒子的初速度v0.

    解析:極間場(chǎng)強(qiáng)E=

    (3)α粒子電荷為2e,質(zhì)量為4m,所受電場(chǎng)力F=2eE=,α粒子在極板間運(yùn)動(dòng)的加速度a=

    (3)由d=at2,得t==2d

    v0==

    答案:(1)(2)(3)

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    科目:高中物理 來(lái)源: 題型:

    (2007?北京)兩個(gè)半徑均為R的圓形平板電極,平行正對(duì)放置,相距為d,極板間電壓為U,板間電場(chǎng)可以認(rèn)為是均勻的.一個(gè)α粒子從正極板邊緣以某一初速度垂直于電場(chǎng)方向射入兩極板之間,到達(dá)負(fù)極板時(shí)恰好落在極板中心.已知質(zhì)子電荷為e,質(zhì)子和中子的質(zhì)量均視為m,忽略重力和空氣阻力的影響.求:
    (1)極板間的電場(chǎng)強(qiáng)度E;
    (2)α粒子在極板間運(yùn)動(dòng)的加速度a;
    (3)α粒子的初速度v0

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    科目:高中物理 來(lái)源: 題型:

    兩個(gè)半徑均為R的圓形平板電極,平行正對(duì)放置,相距為d,極板間的電勢(shì)差為U,板間電場(chǎng)可以認(rèn)為是均勻的.一個(gè)a粒子從正極板邊緣以某一初速度垂直于電場(chǎng)方向射入兩極板之間,到達(dá)負(fù)極板時(shí)恰好落在極板中心.已知質(zhì)子電荷量為e,質(zhì)子和中子的質(zhì)量均視為m,忽略重力和空氣阻力的影響,求:
    (1)a粒子的初速度v0;
    (2)設(shè)初速度v0不變,若要使a粒子離開(kāi)板間電場(chǎng),試問(wèn)板間距離變?yōu)槎嗌伲?/div>

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    科目:高中物理 來(lái)源: 題型:

    兩個(gè)半徑均為R的圓形平板電極,平行正對(duì)放置,相距為d,極板間的電勢(shì)差為U,板間電場(chǎng)可以認(rèn)為是勻強(qiáng)電場(chǎng).一個(gè)質(zhì)量為m,電荷量為q正粒子從正極板邊緣以某一初速度垂直于電場(chǎng)方向指向圓心射入兩極板之間,到達(dá)負(fù)極板時(shí)恰好落在極板圓心.忽略重力和空氣阻力的影響,求:
    (1)兩極板間的電場(chǎng)強(qiáng)度E的大。
    (2)正粒子在極板間運(yùn)動(dòng)的加速度a的大;
    (3)正粒子的初速度v0的大。

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    科目:高中物理 來(lái)源: 題型:

    兩個(gè)半徑均為R的圓形平板電極,平行正對(duì)放置,相距為d,極板間的電勢(shì)差為U,板間電場(chǎng)可以認(rèn)為是均勻的,一個(gè)a粒子(即氦原子核
     
    4
    2
    He)從正極板邊緣以某一初速度垂直于電場(chǎng)方向射入兩極板之間,到達(dá)負(fù)極板時(shí)恰好落在極板中心.已知質(zhì)子電荷為e,質(zhì)子和中子的質(zhì)量均為m,忽略重力和空氣阻力影響.求a粒子的初速度v0

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    科目:高中物理 來(lái)源: 題型:

    某興趣小組的同學(xué)們?cè)O(shè)計(jì)了測(cè)定帶電粒子運(yùn)動(dòng)初速度的實(shí)驗(yàn)方案:取兩個(gè)半徑均為R的圓形平板電極,平行正對(duì)放置,相距為d,在極板間加上電勢(shì)差,板間電場(chǎng)可以認(rèn)為是均勻的.現(xiàn)讓一個(gè)α粒子(氦原子核)從正極板邊緣沿半徑方向以某一初速度垂直于電場(chǎng)方向射入兩極板之間,當(dāng)極板間電勢(shì)差為U時(shí),測(cè)得α粒子恰好落在負(fù)極板的中心.已知質(zhì)子電荷為e,質(zhì)子和中子的質(zhì)量均視為m,忽略重力和空氣阻力的影響.則α粒子的初速度為
    R
    2d
    eU
    m
    R
    2d
    eU
    m

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